( a ) Δ n ( t ) индуцированный светом LP, включенным при t = 0. Вставка: Δ n ( t ) зависит только от средней поглощенной энергии / площади F _A , а при F _A = 1 фотон, поглощенный на молекулу (1 Па / моль), a достигается значительная часть насыщенного порядка.Сплошная желтая линия — это Δ n ( t ) от Q _G ( t ) (уравнение 2). Почти линейный рост Δ n ( F ) при низком F — это постепенное накопление в Δ n из потока однофотонных событий локального выравнивания, изолированных и случайных в пространстве-времени. ( b ) Измеренное затухание Δ n ( t) / Δ n ( t = 0) (сплошные символы), первоначально записано светом LP с изменяющейся F и стерто начиная с t = 0 либо термически, либо CP-светом с интенсивностью I _CP = 1 Вт · см ⁻² . Δ n ( т ) ≈ ( т / τ _т ) ^{— η} при большом т и хорошо подходят к Q _G ( т ) (сплошные кривые), что дает время масштабирования τ _t (ромбики, логарифмический график «угол») и η , показатель степени затухания. Для сравнения показан экспоненциальный спад (пурпурная пунктирная кривая). Степенный закон указывает на экспоненциальное распределение высот коллективных барьеров, с η = T / T _м , которое уменьшается и, таким образом, T _m , которое увеличивается с записью F .Для каждого F , η больше в случае CP, что дает большую эффективную температуру для стирания CP, T _CP ~ 750 K. Для термического стирания время испытаний для пересечения коллективного барьера составляет τ _t ~ 2 с ( τ _t в этом режиме обозначается как τ _th ), а для стирания CP при высокой интенсивности CP τ _ph ( I _CP ) происходит при F _A = 1 Па / моль (вертикальные оранжевые линии) ( τ _t обозначается как τ _ph ( I _CP ) в этом режиме).( c ) Время испытаний τ _t = τ _th и соответствующие барьеры T _th для пересечения локального барьера (попытки коллективного барьера) во время тепловой релаксации. Значения τ _t существенно не изменяются при записи F _A даже при низком уровне F _A , когда события записи изолированы, что указывает на то, что они определяются локальными ограничениями, присутствующими в незаписанном SAM.( d ) На большом F _A , δ Δ n ( F _A ) (черная линия) — рост Δ n ( F _A ) выше прогноз модели релаксации (желтая кривая). δT _м ( F _A ) — рост на T _м выше комнатной температуры (фиолетовая линия). Связанный логарифмический рост δ Δ n и δT _m указывает на «истощение» или ориентационное «деформационное упрочнение» ⁵² .

Термическое и световое стирание: медленная динамика

На рисунках 2b и 3a показано Δ n ( t ) анизотропных dMR-SAM, первоначально записанных светом LP из F и соответствующего F _A значения отображаются и стираются либо тепловыми колебаниями при T = 300 K, либо освещением именно CP-светом. Здесь t = 0 — время, в которое пучок LP выключен, а пучок CP включен в случае фото стирание.Эти данные о распаде показывают сверхмедленную, стеклообразную релаксацию без существенного уменьшения нормализованного ориентационного порядка Q ( t ) = Δ n ( t ) / Δ n (0) для t < τ _t , «угол» на логарифмическом графике, полученный из масштабирования времени для последующего затухания по степенному закону и обозначенный ромбиками на рис. 2b и 3a. Для теплового случая τ _t = τ _th ~ 2 с и степенной закон затухает при большом времени, Δ n ( t ) / Δ n (0) ~ ( t / τ _th ) ^{— η} , измеряется до нескольких часов.Угол тепловой 2D XY ориентационной релаксации сравнительно анизотропных, но не связанных молекул в свободно подвешенных смектических жидкокристаллических пленках C составляет τ _th ~ 10 ⁻¹¹ s (дополнительное примечание 4) ^{28,29,30,31, 32,33} , предполагая, наряду с рис. 1c – e, что два основных фактора вызывают такую ​​медленную ориентационную динамику: (i) Высокая плотность упаковки в плоскости, почти такая же, как у чистого твердого красителя, способствует тенденции к азо ядра, которые связываются посредством дипольного и VDW взаимодействия их почти плоских хромофорных ядер, что приводит к сильным структурным корреляциям в плоскости ³⁴ , которые значительно усиливают энергетические барьеры, препятствующие движению молекул друг мимо друга.(ii) Локальная переориентация ограничивается тросами до дискретных скачков, как показано на рис. 1c – e, где молекулы должны проходить друг над другом или друг за другом, и для этого они должны либо растягивать, либо сгибать тросы.

( a ) Изменение релаксации двулучепреломления SAM с увеличением интенсивности стирания. Начальная плотность энергии записи LP зафиксирована на уровне F = 25 мДж см ^-2 . Крайние правые данные (черные точки, I _CP = 0) показывают термическое стирание.Черная сплошная линия — это уровень утечки поляриметра, вычтенный в ( b ). ( b ) Подбор выбранных данных релаксации к модели (уравнение 2; пурпурные кривые). Для термического распада (температура атаки барьера T = 300 K) измеренное значение η = 0,51 показывает, что наведенная средняя высота барьера составляет T _м = 590 K. При достаточно высоком I _CP фото -индуцированные попытки являются доминирующими и генерируют локальные T ~ 800 K, независимо от I _CP .Подходящие времена масштабирования (атаки барьера) τ _t = τ _th и τ _t = τ _ph ( I _CP ) показаны ромбами. Спады являются бимодальными в режиме «кроссовера», где термическое и фотоиндуцированное время испытаний сравнимо со сплошными голубыми линиями, рассчитанными по модели релаксации, обобщенной для бимодального поведения (дополнительное уравнение S17). Вертикальные оранжевые линии обозначают F _A = 1 Па / моль.( c ) Средняя обратная скорость τ _t для успешного прохождения локальных молекулярных ориентационных барьеров и, следовательно, для испытаний коллективных барьеров ориентации в зависимости от интенсивности падающего CP-света I _CP . При низком уровне I _CP , τ _t имеет свое тепловое значение ( τ _t = τ _th ~ 2 с), требующее ~ 10 ¹¹ для преодоления молекулярных флуктуаций при комнатной температуре. T _th ~ 7500 K локальный барьер, в то время как при высоком I _CP мы находим τ _t ~ τ _ph ( I _CP ), что почти равно to (1 Па / моль) / I _ACP , где I _ACP — интенсивность поглощенного CP (дополнительное примечание 1, дополнительное уравнение S2).Это указывает на то, что в среднем каждый поглощенный фотон генерирует тест на пересечение локального барьера, свидетельствующий о стекловании (псевдоожижение), которое стирает локальный барьер. Этот фотоиндуцированный обход процесса тепловых испытаний ответственен за ориентационную флюидизацию за счет CP-освещения, прямо проявляющуюся здесь как ориентационная вязкость, которая уменьшается обратно пропорционально увеличению интенсивности ( γ 1/ I _CP ).

Эта медленная тепловая релаксация указывает на активированный, ограниченный барьером процесс распада, который обычно описывается законом Аррениуса, τ () = τ _r exp (/ k _B T ), где 1/ τ _r — скорость попыток преодоления барьера во временном масштабе молекулярных ориентационных флуктуаций, не более τ _r ~ 20 пс ¹⁸ — высота барьера, а τ () — характерное время экспоненциальной релаксации, как показано на рис.4а. Однако явно неэкспоненциальный характер релаксации, явно показанный на рис. 2b, предполагает, что τ () следует обобщить, чтобы включить распределение энергетических барьеров, f (), понятие, согласующееся с неоднородной природой монослой, отмеченный в пунктах (i) и (ii) выше. Минимальное затухание для τ < τ _t показывает, что f () имеет «барьерную щель», то есть небольшую плотность барьеров ниже минимальной энергии U _t или ее отсутствие. в тепловом случае оценивается как U _th / k _B ≡ T _th ~ ln ( τ _th / τ _r ) T ~ ln (10 ¹¹ ) T ~ 25 * 300 K ~ 7500 K, большое значение, вероятно, из-за плотности монослоя и ограничений троса.Поэтому полезно записать = U _t + U , определяя плотность f ( U ), нормализованную в U , и соответствующее τ ( U ) = τ _r exp ( U _t + U ) / k _B T = τ _t exp ( U / k _B T ), с τ _t = τ _r exp ( U _t / k _B T ).Обратное «пробное» время 1/ τ _t (~ 0,5 Гц для теплового распада), полученное от пробного барьера U _t , затем служит в качестве скорости для попыток преодоления барьеров, распределенных с f ( U ). Запись Q ( t ) = ∫ g ( t / τ ) H ( τ ) dτ , где распределение времен релаксации τ ( U ) = τ _t exp ( U / k _B T ) составляет H ( τ ( U )) = f ( U ) / | d τ ( U ) / d U | , дает релаксацию формы Q ( t ) = G ( t / τ _t ), показывая, что это время испытания барьерной атаки τ _t , которое становится масштабное время релаксации (дополнительное примечание 5).Для общности мы предположили, что релаксационная динамика параметра порядка для каждой моды или события τ растянута экспоненциально, Q _τ ( t ) = exp- ( t / τ ) ^α . Однако обнаружено, что динамический показатель моды α существенно влияет только на динамику записи фотографий.

( a ) Дельта-функция распределения высот барьеров, f ( U ) = δ ( U — U _t ), приводит к термически активируемой релаксации Аррениуса, для которой функция убывания экспоненциальная во времени Q ( t ) = exp (- t / τ _t ), с временем масштабирования τ _t , определяемым зазором барьера, U _t , а скорость молекулярных флуктуаций τ _r ⁻¹ .( b ) Распад для ориентационного стекла локальных доменов, стабилизированных минимальным локальным энергетическим барьером U _t , с коллективными междоменными взаимодействиями, дающими дополнительную энергию U , распределенную экспоненциально в большом диапазоне U , f ( U ) = exp (- U / U _м ), как для распределения Шера / Шлезингера ⁴³ , показанного здесь. Результатом является функция затухания с «углом» при τ _t , определяемая U _t , и степенным асимптотическим затуханием Q ( t ) = ( t / τ _t ) ^{— η} определяется показателем степени η = k _B T / U _m .( c ) В терморелаксирующей dMR SAM, U _th и, следовательно, τ _th определяются локально, в ориентированных стекловидных кластерах из нескольких молекул, первоначально созданных в результате событий изомеризации, индуцированной однофотонным излучением. U _m увеличивается с усилением коллективного взаимодействия таких ориентированных кластеров, так что η = k _B (300 K) / U _m уменьшается с увеличением плотности записи.( d ) При фоторазрушении CP dMR SAM эффективная температура атаки барьера, также установленная в событиях индуцированной однофотонной изомеризацией, составляет T _loc = 800 K, расплавляя локальное коллективное стеклообразное состояние и вызывая атаки на барьерах из-за взаимодействия с соседними молекулами с единичной квантовой эффективностью. Более быстрое затухание по степенному закону, которое приводит к η = k _B (800 K) / U _m , свидетельствует о том, что все барьеры в f ( U ) атакуются при T . _eff = 800 K, и, таким образом, даже высокие энергетические барьеры в f ( U ) достаточно локализованы, обязательно в пространственно-временном объеме 1 нм / 10 пс для фотоориентационного события.

Следуя идее распределения высоты барьера, мы обнаружили, что f ( U ) предсказано на основе моделей статистики экстремальных значений, описывающих плотность энергий самых глубоких минимумов в ландшафтах с грубой энергией ^{35,36, 37,38,39,40,41} , в частности, университетского класса Гамбель ³⁵ , дают прекрасное описание нашего отдыха. В частности, как впервые отметили Пфистер и Шер, ⁴² и Шлезингер ⁴³ , наблюдаемая кинетика степенного закона при больших t возникает естественным образом, если высокоэнергетический хвост f ( U ) является экспоненциальной в пределе больших U , что также предсказывается на основе статистики экстремальных значений и моделей Гамбеля ^44,35,39 .Экспоненциальное распределение хвоста и его релаксационная динамика показаны на рис. 4б. Нормализованное распределение Гумбеля (дополнительное примечание 5)

, где β — параметр, а Γ (1/ β ) — гамма-функция, отсекается как двойная экспонента для U <0, чтобы создать зазор в барьере, и является экспоненциальной при большом U , f _G ( U ) ~ exp- ( U / U _м ), с константой затухания U _м средняя высота барьера экспоненты хвост.Для β = α / η , f _G ( U ) дает эффективное распределение времен релаксации H _G ( τ ) = [ α / Γ ( η / α ) τ _t ] [exp- ( τ _t / τ ) ^α ] [ τ / τ _t ] ^{— ( η +1)} , который затем можно проинтегрировать, как написано выше, чтобы получить релаксацию параметра порядка:

Таким образом, Gumbel H _G ( τ ) дает функцию релаксации, которая проста, но обеспечивает высококачественные соответствия наших данных релаксации Δ n ( t ) (пурпурные кривые на рис. 2b и 3b), где мы берем Q _G ( t ) = Δ n ( t ) / Δ n (0). Q _G ( t ) масштабируется на τ _t и при длительном времени, где Q _G ( t ) <1, мы имеем Δ n ( t ) Q _G ( т ) ( т / τ _т ) ^{— η} = ( т / τ _т ) ^— k T _B / U _m = ( t / τ _t ) ^{— T / Tm} , степенной закон спада во времени зависит только от: (i) параметра η , который является экспонентой затухания η = T / T _m , регулируется соотношением энергии термической активации k _B T to U _m = k _B T _m , характеристическая энергия масштабирования экспоненциального хвоста записанного barr распределение по высоте; и (ii) частота попыток преодоления барьера 1/ τ _t , которая устанавливает шкалу времени.Затухание при длительном времени является степенным, потому что в ходе релаксации, как только барьеры ниже определенной энергии U ( t ) были пересечены, средняя высота оставшихся барьеров всегда была U ( t ) + U _м . В Q _G ( t ) время «угла» на графиках log – log в значительной степени определяет τ _t , значения аппроксимации показаны ромбиками на рис. 2, 3, 4. а по данным рис.3c. Большой уклон т во многом определяет η . Обнаружено, что динамический показатель моды составляет α ~ 0,8, контролируя в первую очередь начальную запись, описываемую как Δ n ( t ) 1– Q _G ( t ) (рис. 2a и дополнительные Рис. S5). Наши основные результаты вытекают из аппроксимации распада следующим образом.

SAM стеклянная релаксация: два различных процесса преодоления барьеров

Мы идентифицируем локальный процесс, который определяет τ _t , и коллективный процесс, который увеличивает η с увеличением плотности записи.Мы начнем с обсуждения τ _t , отметив, что запись и стирание фотографий происходит посредством серии дискретных случайных событий поглощения фотонов, которые при используемых здесь интенсивностях (<1 кВт / см ^-2 ) широко распространены. разделены в пространстве-времени в результате их короткой продолжительности (~ 10 пс) и небольшого пространственного измерения (~ 1 нм, дополнительное примечание 5), как подробно описано в обсуждении событий изомеризации ниже. Это можно увидеть из рис. 3c, где доля времени, затрачиваемого освещенной молекулой на фото-события, показана в зависимости от интенсивности, в данном случае для стирания CP.Таким образом, при записи изначально случайного состояния при низкой плотности энергии, F _A <1 Па / моль, двулучепреломление, которое растет почти линейно со временем, или F _A (рис. 2a), является средняя мера локальной ориентации изолированных групп из нескольких молекул, каждое событие ориентации вызвано одним фотоном. Термический распад Q _G ( t ) соответствует рис. 2b, где τ _t = τ _th оказывается независимым от плотности записи до F _A <1 Па / моль (рис.2c) в сочетании с данными вставки на рис. 2a, которые показывают, что индуцированная Δ n ( t ) зависит только от плотности энергии даже для самой медленной (низкой интенсивности) записи, указывают на то, что тепловое время жизни изолированных ориентированных кластеров из нескольких молекул в монослое, в противном случае случайном, составляет τ _th ~ 2 с в режиме F _A <1 Па / моль. Это ясно показывает, что ограничения, определяющие τ _th и, следовательно, U _th , являются локальными.Оценка локальной ориентационной вязкости γ может быть получена путем предположения, что ориентационная диффузия определяется константой D = k _B T /8 πγa ³ . Принимая 1 / D ~ τ _th ~ 2 с и радиус a ~ 0,5 нм, получаем равновесие γ ~ 10 ⁸ , количественно определяя стеклообразную природу ориентации dMR.

Переходя к η , Q _G ( t ) подходит, как показано на рис.2b показывают, что для F _A > 1 Па / моль, где локальные области испытывают множественные события поглощения во время записи, показатель затухания η увеличивается с увеличением F _A . Поскольку термическое стирание происходит при T ≈ 300 K, поведение η = T / T _m для термических распадов показывает, что T _m ( F _A ) увеличивается с 500 K до 1200 K при увеличении F _A с 0.5–250 Па / моль, что свидетельствует о расширении экспоненциального хвоста f ( U ) до более высоких энергий и, следовательно, об углублении барьеров, определяющих f ( U ). Рис. 2d показывает, что при большом F _A , как T _m ( F _A ), так и записанное двулучепреломление Δ n ( F _A ) из Рис. 2a увеличиваются как журнал ( F _A ), указывая на то, что постепенно улучшенный порядок записи создает все более глубокие препятствия.Усиление очень глубоких барьеров, ответственных за хвосты степенного закона в течение длительного времени, предполагает коллективный процесс, происходящий из взаимной стабилизации локально-ориентированных доменов нескольких молекул, который усиливается, когда каждая местность испытывает множественные ориентирующие события в расширенном во времени процесс написания. Молекула должна преодолеть свой локальный ориентационный барьер U _th , который существенно не меняется с F _A , чтобы протестировать барьеры, задаваемые f ( U ), которые становятся глубже с увеличение F _A .

Переход фотоэразирования к независимому от интенсивности приподнятому локальному T

Если известен T _m ( F _A ), рис. 2b позволяет сравнить тепловое затухание и затухание CP для записи с F _A = 0,5, 12 и 60 Па / моль, и тем самым определение из η = T _CP ( F _A ) / T _m ( F _A ) эффективной температуры T _CP для кругового поляризованного стирания, в данном случае при интенсивности стирания I _CP = 1000 мВт см ⁻² .Большие наклоны для случая CP показывают, что эффективная температура для атаки барьеров f ( U ) во время стирания CP больше, чем T = 300 K. Расчет T _CP из T _CP ( F _A ) = ηT _м ( F _A ) дает аналогичные эффективные температуры стирания, T _CP = 760 K, 710 K и 770 K для трех значений из письменного F _A , общий для термической и CP-стертой релаксации, соответственно.Это постоянство является доказательством ключевого результата: значения T _m и, следовательно, распределения высоты барьера одинаковы для термического стирания и стирания CP. Взяв T _CP = 750 K, мы можем затем определить барьер T _м ( F _A ) для различных значений F _A , вплоть до T _м ( F _A = 675 Па / моль) = 1670 K, что недоступно термически, потому что термический распад становится чрезвычайно медленным для таких больших F _A .

На рис. 3a и b показаны серии релаксационных кривых dMR SAM, ориентированно записанные с фиксированной поляризованной плотностью записи F _A = 1,25 Па / моль и стертые либо термически, либо с возрастающей интенсивностью I _CP CP свет. Для термического стирания ( I _CP = 0, T = 300 K) мы измеряем η = T / T _м = 0,51, что соответствует средней высоте ориентационного барьера T _м = 590 К, индуцированное F _A = 1.25 па / моль при письме. Подгонка этих данных к уравнению 2 дает время испытания τ _t , показанное ромбами для каждой кривой на фиг. 2b и 3a. Также показано время, в течение которого поглощенная плотность энергии во время стирания составляет один фотон на молекулу ( F _A = 1 Па / моль). Для термического стирания τ _th ≡ τ _t ( I _CP = 0) порядка нескольких секунд. τ _t ( I _CP ), показанные на рис.3c, начинает уменьшаться с увеличением I _CP в режиме кроссовера, где скорость испытаний с фотоусилителем становится сопоставимой с термической: τ _t ( I _CP ) ~ τ _th . Для I _CP > ~ 100 мВт см ⁻² , где τ _t ( I _CP ) << τ _th , мы маркируем управляемую фотонами асимптотическую вариацию τ _t ( I _CP ) как τ _ph ( I _CP ) на рисунках 3a – c и 4d.В переходном режиме τ _t ( I _CP ) ~ τ _th ( I _CP ~ 10 мВт / см ⁻² ) распады соответствуют бимодальному модели (сплошные голубые кривые на рис. 3b), с температурным наклоном на короткое время и наклоном фото-события на долгом времени (дополнительное примечание 6). При высоком I _CP , где τ _t ( I _CP ) < τ _th , η насыщается при I _CP — независимое асимптотическое значение, η _CP = 1.50. Это соответствует эффективной температуре T _CP = η _CP T _m = 890 K, которая, согласно нашей модели энергетического ландшафта, является температурой локальной структуры, как она делает пробные попытки преодолеть свои ориентационные барьеры. Это несколько больше, чем T _CP = 740 K для SAM на рис. 2a, что типично для варианта SAM-to-SAM T _CP , который в наших данных в среднем составляет T _CP. = 800 ± 100 К.Тот факт, что температура T _CP становится независимой от I _CP , как только она становится достаточно большой, чтобы испытания производились преимущественно фотонами, показывает, что T _CP не связано со средним потоком энергии. Скорее T _CP можно понимать как эффективную локальную температуру, особенность локальных переходных процессов, которые являются полностью изолированными пространственно-временными событиями даже при самых высоких интенсивностях, используемых здесь. На рисунке 3c показано изменение τ _t с I _CP , и мы видим, что в режиме высокого I _CP τ _ph ( I _CP ) изменяется как 1/ I _CP (черная пунктирная линия) и очень близко к τ _t = (1 Па / моль) / I _ACP (сплошная оранжевая линия), время, необходимое для F _A , чтобы вырасти до F _A = 1 Па / моль (дополнительное уравнение S2).Это почти равенство указывает на то, что процесс стирания CP имеет квантовую эффективность, QELF ~ 1: для каждого поглощенного фотона генерируется одна попытка преодоления барьера на молекулу.

Возвращаясь к нашей модели релаксации как локальной ориентационной диффузии, ограниченной вязкостью γ и отмечая также, что γ τ _t , мы сразу видим, что гораздо более быстрые распады, вызванные CP-светом (рис. 2b и 3а) за счет уменьшения τ _ph ( I _CP ) с увеличением I _CP , является проявлением ориентационной флюидизации.Поэтому на рис. 3c мы также изображаем это поведение как фотоиндуцированное снижение относительной вязкости γ ( I _CP ) / γ (0) с уменьшением вязкости в ~ 10 ^{−5 раз.} , найденный уже при относительно небольшой интенсивности лазера 1 кВт / см ⁻² . На рисунке 3c затем прямо показано, что ключевым признаком этого флюидизации является переход с увеличением I _CP до вязкости, которая обратно пропорциональна интенсивности света.Из-за низкой плотности событий в пространстве-времени (верхняя ось) освещение не производит заметного среднего нагрева, то есть псевдоожижение является «атермальным».

События фотоабсорбции / изомеризации

Поглощение фотона на длине волны 514 нм выделяет энергию hν = 2,4 эВ в азоядро dMR, достаточную для возбуждения одной гармонической степени свободы до = 29000 К. Появляется некоторая часть этой энергии в форме, которая локально проверяет распределение молекулярного ориентационного барьера при эффективной температуре T _CP ~ 800 K.Быстрая спектроскопия ^45,46,47 , квантовое / молекулярно-динамическое моделирование ^18,48 и молекулярно-динамическое моделирование ¹⁷ дают полуколичественную картину этого процесса, указывая на то, что он в основном механический, с энергией фотонов, имеющей вид когерентная сила, временно действующая на окружающую среду поглощающей молекулы ^49,50 , следующим образом. После поглощения фотонов и электронного возбуждения азо-ядро возвращается в основной электронный коллектор в конфигурации переходного состояния, из которой происходит когерентное изменение внутримолекулярной конфигурации по одному из нескольких возможных путей, например, от транс до цис или от транс до транс , все из которых уменьшают внутреннюю потенциальную энергию на ~ 2 эВ (45 ккал на моль), что составляет почти всю поглощенную энергию фотонов ^18,48 .Например, преобразование ядра из транс в цис осуществляется за счет изменения двугранного угла CNNC на 180 °. В вакууме это преобразование представляет собой плавное скольжение по поверхности потенциальной энергии основного состояния в виде квазиэкспоненциальной затухающей релаксации (характерное время = 0,4 пс) ¹⁸ . В этом процессе колебательные моды молекулы термализуются, при этом энергия сводится в основном к полностью возбужденным низкочастотным колебаниям, и молекула достигает внутренней температуры ~ 1100 К ⁴⁵ .Однако в растворе почти вся энергия такого когерентного изменения формы молекулы высвобождается в виде ориентационной и трансляционной работы, совершаемой над соседними молекулами ^18,47,48 . В частности, детальное моделирование Tiberio et al. ¹⁸ показывают, что для азобензола в растворителе изменениям молекулярной формы преимущественно противодействуют межмолекулярные вязкие силы, а не внутримолекулярная диссипация, что приводит к затухающей релаксации в гораздо более длительном масштабе времени (~> 10 пс), чем в вакууме, a ожидаемая динамика (дополнительное примечание 7) и подтвержденная экспериментом ⁴⁶ .В этом случае распад становится слишком медленным для возбуждения молекулярных колебаний, и потенциальная энергия азо идет главным образом на создание когерентного движения растворителя, а также на вращение и поступательное движение азо-ядра. Выделенная энергия 2 эВ соответствует ~ 30 гармоническим степеням свободы при 800 К, с помощью которых можно атаковать ориентационные барьеры молекулы. Тот факт, что квантовая эффективность для барьерных испытаний, QE ~ 1, больше, чем для транс — цис изомеризации (0.3 < QE _{транс-цис} <0,7) ⁹ является показателем того, что энергия поглощенного фотона передается соседям возбужденной молекулы, независимо от того, дойдет ли она до цис или вернется к транс ¹⁸ . МД моделирования Teboul et al. ^17,51 также показывают локализованное временное усиление среднеквадратичного молекулярного смещения и динамическую неоднородность в кластерах, окружающих изомеризующиеся молекулы.Однако это моделирование трудно использовать напрямую, потому что суммарная вложенная энергия не указывается.

Фотофлюидизация: стеклование локальных барьеров

Этот анализ показывает, что в плотной среде фотонно-индуцированное изменение формы молекулы азоядра происходит в масштабе времени 10 пс, достаточно медленно, чтобы вызвать когерентный переходный процесс силы на соседние молекулы (в отличие от молекулярных колебаний ^49,50 ), вкладывая ~ 2 эВ механической энергии, достаточной для создания ориентационного события с эффективной локальной температурой T = 800 K.Если бы только вращение вокруг коротких молекулярных осей было таким возбужденным (что маловероятно), то верхняя оценка ~ 30 молекул могла бы быть непосредственно задействована. Поскольку, как правило, существуют поступательные, другие вращательные и низколежащие колебательные моды, которые также будут возбуждены, фактическое количество участвующих молекул должно быть меньше, вероятно, ограничено группами ближайших соседей (~ 7 молекул). Как отмечалось выше, начальная запись оставляет такую ​​группу с барьером U _th ~ k _B (7500 K) для переориентации.С этим барьером и температурой фотоиндуцированной атаки T = 800 K, количество событий поглощения фотонов для генерации испытания будет exp [7,500K / 800K], то есть QELF <10 ⁻⁴ , что на порядки меньше наблюдаемого QELF ~ 1. Это сравнение подразумевает, что в процессе локального пересечения барьера должен происходить переход стекла в псевдоожиженное состояние при температурах между 300 и 800 К, что дает гораздо меньший эффективный барьер при температуре атаки T = 800 K, чем при T = 300 К.Эксперименты не дают прямой информации о природе этого перехода, но его существование неудивительно, так как T = 800 K превышает температуру стеклования ( T _g ) большинства органических сред, и данные моделирования свидетельствуют о том, что Об индуцированной динамической неоднородности в системе азо-легированного полимера сообщалось ⁵¹ . T _loc = 800 K, локальная, управляемая светом температура испытания, таким образом, расплавляет коллективные локальные структуры, возможно, несколько молекул H- или J-агрегатов, которые сдерживают переориентацию, чтобы дать возможность группе молекул выполнить «испытание». испытать при T _loc = 800 K барьеров, возникающих при взаимодействии с соседними ориентированными молекулами.Небольшая часть времени, в течение которого молекула принимает участие в событии, показанном на рис. 3c для интенсивностей, используемых здесь, гарантирует, что флюидизация производится потоком случайно происходящих, изолированных, дискретных событий фотоориентации. В каждом из этих событий T _loc = 800 K конкурирует с барьером переориентации U , распределенным от объекта к объекту с f ( U ). Эта конкуренция представляет собой процесс, включающий коллективное поведение молекулы и только ее ближайших соседей, поскольку, как обсуждалось в предыдущем разделе, только несколько молекул могут быть временно нагреты до этой температуры.Такой поток случайных фотоориентационных событий, встречающих экспоненциальное распределение высот барьеров, приводит к наблюдаемым затуханиям степенного закона. В этом случае локальный стеклование, при котором группа из нескольких молекул «плавится», переориентируется и «повторно замерзает», явно является механизмом постоянного макроскопического изменения (формы), обнаруживаемого в азо-системах. .

Запись в большом количестве F: сопряженное старение порядка и средней высоты барьера

Медленное старение, показанное на рис.2d, с Δ n ( F _A ) и T _m ( F _A ), увеличиваясь как ln F _A с F _A в диапазоне 10 < F _A <10 ⁴ Па / моль, указывает на ограниченный барьером процесс записи. Барьеры, встречающиеся при письме, — это как раз те, которые устанавливаются и должны быть преодолены в обратном порядке во время стирания, то есть характерный масштаб энергии для записи составляет T _m .Затем, принимая пробную частоту, сгенерированную фотографией, ν _w , для записи (для преодоления препятствий для достижения ориентированного состояния), шкала энергии, записанная в момент времени t , задается просто как условие «исчерпания», определение δU _м ( t ) как энергетическую границу между низкими барьерами, которые в среднем уже были пересечены в момент времени t ( P ( t )> 1) и высокими еще пересечь ⁵² : 1≈ P ( t ) = tν _w exp (- δU _м ( t ) / k _B T ).Решение для δT _m ( t ) дает δT _m ( t ) ≈ T ln ( tν _w ) или δT _m ( t ) ≈ T ln ( F _A / F _{A w} ), где F _Aw — плотность потока, необходимая для пробного письма. Из рис. 2г при F _A = 10 ³ Па / моль имеем δT _м / T ≈4.3, что дает F / F _w = 74 и, следовательно, F _w = 14 Па / моль в качестве пробной скорости записи, выраженной как плотность энергии, поглощенная изотропным образцом (фактическая поглощательная способность будет примерно половину этого значения из-за индуцированного ориентационного упорядочения). Таким образом, в этом асимптотическом режиме каждая молекула должна пройти цикл транс — цис — транс ~ 10 раз, чтобы провести испытание, при котором дальнейшее поляризованное освещение может усилить связь между локальными стеклообразными доменами и увеличить T _m .В то время как одиночные записывающие фотоны эффективно создают локальные стеклообразно ориентированные домены, требуется много записывающих фотонов, чтобы связать их вместе, чтобы установить как лучший порядок, так и барьерное распределение, имеющее хвост, простирающийся в сторону более высоких энергий. Эта связь порядка и высоты барьера также может быть понята как пример ориентационного деформационного упрочнения (дополнительное примечание 8) ⁵² .

Aschua — Rudolf Uhlen GmbH — Arbeitsschutz — Интернет-магазин

Купить атермально-черное сварочное стекло (2 шт. В упаковке) в Интернете по лучшим ценам в Индии

Предпочтительный партнер Индии по закупкам промышленных товаров и Поставки ТОиР.

Shakedeal — надежный партнер по закупкам для многих организации в сфере банковского дела, финансов, информационных технологий, производства и консалтинга. В онлайн-торговая площадка предлагает широкий выбор подлинных и высококачественных промышленные и ТОиР поставки. Выбирайте из обширной коллекции электроинструментов, оборудование для обеспечения безопасности, предметы первой необходимости для офиса и упаковочные материалы по доступной цене. цены онлайн.

Выбирайте из обширного ассортимента электроинструментов онлайн.

Мы предлагаем электроинструменты всех ведущих производителей (Aegon, Bosch, Black & Decker, Makita, Dewalt, Foster и т. Д.) На свою платформу. Вы можете выбирать из обширная коллекция электроинструментов, как аккумуляторных, так и проводных. От дрели, от шлифовальных машин, пил и шлифовальных машин до резчиков по мрамору, в интернет-магазине есть все инструменты, необходимые для ваших проектов. Приобретите угловые шлифовальные машины Bosch, перфораторы, Колочные пилы и фрезы для мрамора Aegon по бесконкурентным ценам.

Популярные электроинструменты, такие как мойки высокого давления, фрезерные станки, рубанки, плитки резаки и отвертки были лидерами продаж на онлайн-рынках.Популярный электроинструменты, такие как мойки высокого давления, фрезерные станки, строгальные станки, плиткорезы и отвертки были лидерами продаж. Эйгон, Эндико, Йош, Тапария, Юрий и Ruhi занимает центральное место в области электроинструментов.

Высококачественная промышленная защитная обувь по привлекательным ценам.

Магазин промышленной защитной обуви по выгодным ценам в Интернете. На своей платформе онлайн-магазины продают все виды защитной обуви. Вы можете получить обувь из ПВХ, защитную обувь со стальным носком, резиновые сапоги, обувь из полиуретана на подошве, плюсневую кость обувь, нескользящая и электрическая защитная обувь по бесконкурентным ценам в Интернете.Получать Allen Cooper, защитная обувь со стальным носком Tiger Lorex, JCB, Bata, Karam, Stanley, Acme Шторм и защитная обувь Hillson по конкурентоспособным ценам при покупке в Интернете. Выбирать из обширного ассортимента защитной обуви для ваших сотрудников в Интернете.

Делайте покупки в Интернете для самых разных Контрольно-измерительное оборудование.

Наша торговая площадка предлагает высококачественный воздух — приборы для измерения качества скорости, автомобильные испытания, испытания материалов, электронные и стендовые испытания, испытания электроэнергии, давление-вакуум измерительные приборы, приборы для измерения температуры-влажности и компоновка измерительные инструменты на своей торговой онлайн-платформе по доступным ценам.Купить Мультиметры Fluke, инфракрасные термометры, светодиодные светомеры Fluke, Mitutoyo штангенциркуль с нониусом, цифровые штангенциркули Mitutoyo, тестеры изоляции Waco, Waco цифровые токоизмерительные клещи и цифровые термометры Mextech по лучшим ценам в Интернете.

Купить сельское хозяйство, сад и Инструменты для ландшафтного дизайна онлайн по лучшим ценам.

С широким ассортиментом воздуходувок, щеток и соломы резаки, газонокосилки и т. д. и другое оборудование, мы предлагаем все подлинное качество Сельскохозяйственный, садовый и ландшафтный инвентарь вам по лучшим ценам.онлайн платформы предлагают все ведущие бренды, такие как Makita, Bosch, Dongcheng, Ferm, Lu Shyong, Josch, Kisankraft, Keyul и т. Д., Чтобы помочь вам выбрать лучшие инструменты для твои нужды. Приобретите ручные лопаты, кусторезы, опрыскиватели и множество щеток. аксессуары для резаков по конкурентоспособным ценам в Интернете.

Предлагает широкий спектр индивидуальных решений для корпоративных подарков онлайн.

Мы делаем корпоративные подарки легкими для вас. Получить эстетично разработанные и индивидуальные решения для подарков в Интернете.Делайте покупки в Интернете для персонализированных корпоративные подарки, подарки премиум-класса и рекламные товары. Предлагаем привлекательные скидки на оптовые заказы и годовые контракты. Воспользуйтесь потрясающими скидками на дарить решения покупками в Интернете.

Приобретайте светодиодные фонари и лампы по привлекательным ценам в Интернете.

Выберите из широкого спектра вариантов светодиодного освещения от такие бренды, как Bajaj, Wipro, Syska, Havells и многие другие на нашем сайте рынок. Сэкономьте на счетах за электроэнергию, переключившись на светодиодное освещение.Получать лучшее освещение для ваших домов, офисов и рабочих зон, сделав выбор в пользу качества Светодиодные фонари и лампы. Приобретайте светодиодные лампы по самым выгодным ценам в Интернете.

Покупайте самые качественные офисные принадлежности в Интернете.

Предлагаем качественные канцелярские товары по оптовым ценам. Добраться до выберите из широкого ассортимента канцелярских товаров от Linc, Canon, Pearl, Casio, HP, Reynolds Epson, Kores, JK, Natraj, Luxor по привлекательным ценам только на Шакедил. Файлы, папки, держатели документов, блокноты, ручки и множество других предметы первой необходимости доступны по бесконкурентным ценам.Выберите предпочтительный для Индии Партнер по закупкам для ваших нужд канцелярских товаров.

Купите в Интернете оригинальные подшипники по экономичным ценам

Предлагаем вам широкий ассортимент подшипников по оптимальным ценам. Выбирайте из превосходного ассортимента радиально-упорных подшипников, шариковых подшипников, игольчатые роликоподшипники, сферические роликоподшипники, упорные роликовые подшипники, конические роликоподшипники и роликоподшипники drac онлайн. Получите интересные предложения на подшипники таких марок, как NBC, SKF и FAG.Самыми продаваемыми подшипниками являются шарики NBC. подшипник 6203zzm, FAG 509043 и SKF 30205 J2 / Q.

Выбирайте из обширной коллекции недорогих клеи, герметики и ленты онлайн.

Наша онлайн-торговая площадка предлагает клеи, герметики и ленты по экономичным ценам. Вы можете выбрать из огромной коллекции февикола, аралдита. и клеи Camlin по доступным ценам на нашей торговой площадке. Покупка клея, связующие вещества, стандартные эпоксидные клеи, клеи на основе синтетических смол, стены штукатурки и шпаклевки по выгодным ценам.Некоторые самые продаваемые клеи: Camlin -150 мл Kokuyo, Pidilite -0,5 г Fevikwik Instant Adhesive, Pidilite — 100 г февикола, пидилита -22 г Fevi Bond, Camlin -25 г клея Krafty с Трубка аппликатора, Kores-Glue Stick, Faber Castell — 15 грамм Коробка по 20 штук Клей-карандаш.

Эксклюзивная коллекция уборочного оборудования, доступная онлайн.

Лучшая коллекция промышленного клинингового оборудования на захватывающей цены на нашей платформе растут. На онлайн-платформах размещены все ведущие такие бренды уборочного оборудования, как 3M, Karcher, Bosch и Hitachi на своем Платформа.Выбирайте из ассортимента аппаратов для мытья под давлением, швабр, пылесосов и промышленный скруббер. Некоторые из самых продаваемых чистящих средств: Cumi CCW 90 — 90. Барная машина для мойки автомобилей, Karcher WD 1 — Пылесос для влажной и сухой уборки 15 л, Schevaran — 5 Дезинфицирующее средство для мытья полов без зародышей, Fem — Ручная стирка 5 литров, Venus Безопасность — Универсальная Vsorb Pad серого цвета и т. Д.

Делайте покупки в Интернете для всех ваших погрузочно-разгрузочных работ и упаковки потребности.

Положите все свои заботы о транспортировке материалов и упаковке.Купить качественные упаковочные материалы по сниженным ценам на нашей платформе. Выберите из широкий ассортимент подъемников, тележек, тележек, штабелеукладчиков, стеллажей, ящиков, лестницы, гофрированная бумага, стрейч-пленка, стропы, храповые ремни, термоколь, пузырчатая пленка и гофроящики по экономичным ценам. Некоторые популярные модели ящиков: Aristoplast 5436295 CL — 48 литров General Crate и Supreme. SCL 302010 — Полностью закрытый ящик объемом 4 литра 300×200.

Выбирайте онлайн-покупку оригинальных ручных инструментов

Заходите на нашу онлайн-торговую площадку для покупки качественных ручных инструментов. и аксессуары по привлекательным ценам.Гаечные ключи, гаечные ключи, отвертки и молотки доступны в Интернете. Выберите в Интернете свои любимые бренды ручного инструмента. Некоторые популярными моделями ручных инструментов являются Taparia toolbox ptb 16, Taparia 1005 universal. набор инструментов, набор инструментов Taparia 1021-home, Kisankraft kk atp 9210 — 2,4 метра телескопический секатор для деревьев, Taparia t-8 — отвертка torx 75 мм, Stanley 70-964e — Набор комбинированных ключей на 12 шт. И насос для консистентной смазки ведра Venus.

Магазин всех видов сварочного инструмента по доступным ценам. онлайн.

Выбирайте из широкого ассортимента сварочных аппаратов, сварочной проволоки, сварочные электроды, флюсы, паяльные инструменты, сварочные завесы, экраны, газовые аксессуары для резки и сварки на нашей платформе. Купить качественную дуговую сварку аппараты, аппараты для сварки MIG, аппараты для точечной сварки и аппараты для сварки TIG по сниженным ценам онлайн. Интернет-магазины содержат все виды углеродистой стали. электроды, чугунные электроды, режущие электроды из легированных сплавов, низколегированные электроды, электроды из низкоуглеродистой стали и электроды из нержавеющей стали по оптовым ценам.Приобретайте сварочные электроды ведущих производителей, таких как Sun weld, Superon и Адор.

Купите двигатель и силовое оборудование в лучшем случае онлайн Цены

Вы можете выбирать из широкого диапазона двигателей и мощности варианты трансмиссии по разумным ценам на нашем онлайн-рынке. Существование Ведущая в Индии онлайн-площадка B2B, на которой размещены все типы ремней, звездочек, цепи и моторы по сниженным ценам. Однофазные и трехфазные двигатели от Sona доступны по оптовым ценам.Приобретите стандартные роликовые цепи от Renold по адресу лучшие цены. Renold DR 1278 — 12,70×7,85 мм, дуплексная цепь длиной 1 метр и

Renold TR 1911 — 19,05×11,70 мм, триплексная цепь длиной 1 метр популярные модели роликовых цепей. Купить целый ассортимент классических ремней, ремней FHP, Ремни с подшивкой, шестиугольные ремни, узкие ремни и ремни для ткацких станков по лучшим ценам на интернет-площадках.

Получите отличные предложения по оптовым закупкам и контрактам с годовой процентной ставкой (ARC)

Получите гарантированные поставки промышленных товаров и товаров ТОиР по конкурентоспособным ценам. цены, выбирая наши предложения оптовых закупок и годовых контрактов.Положить ваши Управление запасами заботится о том, чтобы успокоиться и довериться ведущей B2B-площадке Индии для предоставление вам материалов самого высокого качества по доступным ценам. Бизнесы могут оптимизировать свою рентабельность, закупая расходные материалы по доступным ценам с помощь в контрактах на годовую ставку. ARC могут помочь предприятиям снизить цену проблемы с колебаниями.

Наиболее предпочтительный в Индии партнер по закупкам товаров для бизнеса и ТОиР через Интернет.

Shakedeal верит в предоставление лучших услуг и покупок. опыт для своих клиентов.Получите эксклюзивные цены на все ведущие бренды онлайн. Воспользуйтесь лучшими услугами нашей дилерской и дистрибьюторской сети в Пан Индии. города, включая Национальный столичный регион Дели, Ахмадабад, Бангалор, Калькутту, Ченнаи, Мумбаи и Хайдарабад.

Определение показателей преломления и линейных коэффициентов теплового расширения для разработки атермального стекла

[1] Дж.С. Сангера и И. Д. Аггарвал: Инфракрасная волоконная оптика, CRC Press, (1998), 40.

[2] Р. Д. Шеннон, Acta Cryst. А32, (1976), 751.

[3] Кешишян Т.Н., Питерских С.Е., Файнберг Э.А.: Неорг. Матер., 10 (1974), 2205-2209.

[4] Т.Яги: докторская диссертация, Токийский технологический институт, (2002), 66.

[5] Л. Полинг: Учеб. Рой. Soc. А, 114 (1927), 181.

[6] П. К. Шульц: J. Am. Ceram. Soc., 59 (1976), 214-219.

поставщиков тонированной пленки для окон Лучшее руководство по атермальной и тонированной пленке

2020-12-23

Athermal vs обычная умная пленка: в чем разница?

Несмотря на то, что большинство автомобилей имеют заводскую тонировку, многие автовладельцы отдают предпочтение старой доброй тонировочной пленке.Это связано с тем, чтобы персонализировать автомобиль и минимизировать возможность осмотра салона автомобиля изнутри. Как выбрать поставщиков тонировочной пленки для окон ? Давайте разберемся.

На что следует обратить внимание при выборе поставщиков тонировочной пленки для окон?
1. Производитель.
Сегодня очень легко потеряться в море производителей и брендов, но еще можно разобраться. Одним из критериев, влияющих на решение, по-прежнему остается цена и страна производства.

Тонировка снимается по ряду причин:

Плохая видимость в темноте, замена тонировки на самую обычную, процент светопропускания не проходит по ГОСТу.

Как правило, самый простой способ удалить тонировку с автомобиля — это специализированная услуга. К тому же процесс быстрый и совсем не дорогой. Если вы заменяете тонировочную пленку, велики шансы, что старая пленка будет снята для вас бесплатно.
Если вы хотите сделать это самостоятельно, то вот пошаговая инструкция, как это сделать:

Вам понадобится:
— строительный фен (можно использовать дома)
— лезвие
— чистая тряпка
— моющее средство
Как удалить тонировочную пленку с окон?

1.Удалите оттенок.
В основном вам понадобится острое лезвие. Точно так же нужно аккуратно поддеть край пленки, чтобы вам было удобно за нее ухватиться. Далее пленку держим плотно и ровными движениями натягиваем сверху вниз, стараясь снять сплошным листом. Лучше спросить у ближайшего поставщика тонировочной пленки для окон , прежде чем снимать ее.

Здесь есть 2 подводных камня.

1) Тонировка очень старая.
2) Тонировка дешевая и не качественная.
В этих случаях он может порваться, стать очень хрупким и т. Д. В такой ситуации вам не обойтись без фена. Стеклянную поверхность нагреваем примерно до 40 градусов (на строительном фене выставляем минимальную температуру, дома максимальную) на расстоянии 10 см от поверхности. Как и в предыдущем варианте, нам понадобится клинок. Подденьте край уже нагретой пленки, медленно потяните по диагонали вниз и вверх (чтобы не порвалась).

а) Чтобы пленку не порвать.
б) Чтобы минимизировать остатки клея на стекле.
Есть другой способ. Берем моющее средство и делаем мыльный раствор (30 мл моющего средства на литр воды). Полученный раствор перелить в пульверизатор, затем обычные манипуляции с лезвием. Поддев край пленки, налейте мыльный раствор между тонировкой и стеклом и аккуратно потяните пленку.

2. Удалить остатки клеящейся оконной пленки.
   Даже если вы все сделали правильно, и пленка быстро сдалась до вашего давления, все равно останутся остатки клея.Очистка, клей — довольно долгий и кропотливый процесс, но это очень сильно влияет на конечный результат. Поэтому первое, что нужно попробовать, это смыть клей. Было бы лучше, если бы вы обратились за помощью к профессиональным поставщикам тонировочной пленки .

Обычно берем влажную тряпку и прикладываем к местам скопления клея, пропитываем. Затем со средним давлением стираем. Использовать для этих целей скребок не рекомендуется, высока вероятность повредить (поцарапать) стекло.

Поставщики атермального стекла или тонировочной пленки для окон?

Все больше и больше поставщиков тонировочной пленки начали включать в свои автомобильные линейки атермальные лобовые стекла. Чаще всего такие очки можно встретить у Audi, BMW, Mercedes-Benz, Porsche, Rolls-Royce, Volkswagen, Volvo.

Впоследствии на многие марки автомобилей можно заказать атермальное стекло и заменить обычное. Но, увы, такое стекло выпускается не для всех моделей и марок автомобилей. .

Давайте посмотрим на различия и сходства.
Что такое атермальное стекло?
Атермальное стекло — это стекло, прошедшее специальную обработку на заводе. На него приходит покрытие, содержащее ионы серебра. Это сделано для улучшения энергосберегающих свойств. Процесс довольно кропотливый, но именно так стекло приобретает атермические свойства. Отсюда и цена, в среднем атермальное лобовое стекло стоит в 1,5 — 3 раза дороже обычного.

Как отличить атермальное стекло от обычной оконной тонировочной пленки?
1. Атермальное стекло имеет специальное

Маркировка: — ТОНИРОВАННАЯ — поставщики тонировочной пленки для окон стекло имеет зеленоватый оттенок.Этот штамп наносится на стекло, светопропускание которого составляет 81%.
— ПЕРЕКРЫТИЕ — Здесь ярко выраженный зеленый оттенок, в отличие от предыдущего. Коэффициент пропускания света 78,5%

2. Атермальное стекло имеет другой оттенок.

   В зависимости от технологии производства оттенки могут быть следующих цветов: зелено-синий, коричневый, фиолетовый.
   Самый надежный способ распознать подделку — сравнить стекло и его тень.Если тень темнее самого стекла, то оно действительно атермальное.

Атермальная пленка
Такая пленка предназначена не для затемнения стекла, а для защиты от солнечной энергии и ультрафиолетового излучения. Более того, он поставляется с инновационным материалом, состоящим из более чем 200 слоев, каждый из которых отвечает за определенный процент блокировки УФ и солнечной энергии.

Плюсы и минусы атермальной пленки и стекла

• Предотвратить проникновение солнечной энергии в салон автомобиля
• Уменьшена нагрузка на кондиционер (климат-контроль) и более экономичен расход топлива.
• Я минимизирую количество бликов на стекле, тем самым уменьшая нагрузку на глаза водителя
• Предотвратить выцветание салона автомобиля
• Повышенная прочность по сравнению с обычным стеклом.

Так в чем же разница между атермальным стеклом и атермальной тонировочной пленкой?

Основное различие заключается в степени эффективности оконных тонировочных пленок и поставщиков . Атермальное стекло поглощает до 50% солнечной энергии и инфракрасного излучения. Точно так же атермальная пленка блокирует до 93% солнечной энергии и 99% инфракрасного излучения.

Можно сделать вывод, что атермальное стекло выглядит лучше эстетически, но по защитным качествам уступает материалу нового поколения. Если он у вас установлен производителем априори, ничего страшного! Если нет, то с установкой атермальной тонировочной пленки проблем нет.

Во-первых, это дает вам безграничные возможности для экспериментов с цветом вашего железного друга. Есть возможность разработать собственный уникальный дизайн и выделиться из серой массы.Также никто не отменял рекламные цели, брендирование автомобилей или создание собственных стикеров. Кроме всего прочего, обертывание винилом намного дешевле, чем покраска автомобиля.

Поставщики оконных тонировочных пленок Заключение
Срок службы пленок на основе ПВХ напрямую зависит от качества самой пленки, но не рекомендуется держать их на теле более 3-х лет, так как клей становится стойким.

У вас просто не получится удалить остатки пленки в местах, где она «запеклась» на кузове + не исключено повреждение лакокрасочного покрытия.
Поскольку винил устойчив к ультрафиолетовому излучению, некоторые поставщики тонировочной пленки для окон экспериментируют с дизайном, что может иметь последствия.

Предыдущая: Как поставщики оконной пленки устанавливают Blasted Privacy Glass?

Далее: поставщики оконных тонировщиков: 6 лучших оконных пленок для оконных оттенков, которые можно купить в 2021 году

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности.Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

Настройка вашего браузера для приема файлов cookie

Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее частые причины:

• В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки вашего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
• Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
• Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
• Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
• Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файлах cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.